Лит.: Справочник конструктора печей прокатного производства, под ред. В. М. Тымчака, М., 1970, гл. 25.
В. М. Тымчак.
Схемы конвейерной печи: а — с подподовым конвейером; б — с подовым конвейером; в — с надподовым конвейером; 1 — цепь конвейера; 2 — несущий элемент; 3 — нагреваемое изделие.
Конвейерная сборка
Конве'йерная сбо'рка, сборка изделий с непрерывным или периодическим их движением, осуществляемым принудительно на конвейере . К К. с. относится также сборка изделий, установленных на специальной площадке, платформе или тележке, которые двигаются с одинаковой скоростью непрерывно или с периодическими остановками.
К. с. осуществляется в поточном производстве и имеет целью снижение трудоёмкости процесса сборки, облегчение условий труда и обеспечение ритмичности производства. К. с. требует строгого расчленения сборочного процесса на отд. элементы (операции). Каждая операция выполняется одним рабочим или автоматически. В последнем случае в функции рабочего входят только контроль и управление сборочным автоматом . Движение конвейера при К. с. — непрерывное или прерывистое — определяется производительностью, временем, затрачиваемым на одну операцию, характером собираемого изделия и условиями производства. Так, в станкостроении при времени выхода со сборки двух смежных готовых изделий (темпе производства) от 0,3 до 2 ч применяется прерывистое движение, при темпе менее 0,3 ч — непрерывное движение собираемого изделия. При периодическом движении конвейера сборочная операция производится в момент его остановки. Точный принудительный темп К. с. является организующим фактором всей работы предприятия. К. с. распространена в крупносерийном и массовом производствах (автомобиле- и тракторостроение, часовое производство и т.п.), а также в серийном производстве (например, станкостроение).
С. И. Шапиро.
Конвективный теплообмен
Конвекти'вный теплообме'н, процесс переноса тепла, происходящий в движущихся текучих средах (жидкостях либо газах) и обусловленный совместным действием двух механизмов переноса тепла — собственно конвективного переноса и теплопроводности . Таким образом, в случае К. т. распространение тепла в пространстве осуществляется за счёт переноса тепла при перемещении текучей среды из области с более высокой температурой в область с меньшей температурой, а также за счёт теплового движения микрочастиц и обмена кинетической энергией между ними. В связи с тем, что для неэлектропроводных сред интенсивность конвективного переноса очень велика по сравнению с теплопроводностью, последняя при ламинарном течении играет роль лишь для переноса тепла в направлении, поперечном течению среды. Роль теплопроводности при К. т. более значительна при движении электропроводных сред (например, жидких металлов). В этом случае теплопроводность существенно влияет и на перенос тепла в направлении движения жидкости. При турбулентном течении основную роль в процессе переноса тепла поперек потока играет пульсационное перемещение турбулентных вихрей поперек течения жидкости. Участие теплопроводности в процессах К. т. приводит к тому, что на эти процессы оказывают существенное влияние теплофизические свойства среды: коэффициент теплопроводности, теплоёмкость , плотность .
В связи с тем, что в процессах К. т. важную роль играет конвективный перенос, эти процессы должны в значительной мере зависеть от характера движения жидкости, то есть от значения и направления скорости среды, от распределения скоростей в потоке, от режима движения жидкости (ламинарное течение либо турбулентное). При больших (сверхзвуковых) скоростях движения газа на процессы К. т. начинает влиять распределение давления в потоке. Если движение жидкости обусловлено действием некоторого внешнего побудителя (насоса, вентилятора, компрессора и т.п.), то такое движение называют вынужденным, а происходящий при этом процесс К. т. — вынужденной конвекцией. Если движение жидкости вызвано наличием неоднородного поля температуры, а следовательно, и неоднородной плотности в среде, то такое движение называют свободным или естественным, а процесс К. т. — свободной или естественной конвекцией. На практике встречаются и такие случаи, когда приходится учитывать как вынужденную, так и свободную конвекцию .
Наиболее интересным с точки зрения технических приложений случаем К. т. является конвективная теплоотдача, то есть процесс двух К. т., протекающий на границе раздела двух фаз (твердой и жидкой, твердой и газообразной, жидкой и газообразной). При этом задача расчета состоит в нахождении плотности теплового потока на границе раздела фаз, то есть величины, показывающей, какое количество тепла получает или отдает единица поверхности раздела фаз за единицу времени. Помимо указанных выше факторов, влияющих на процесс К. т., плотность теплового потока зависит также от формы и размеров тела, от степени шероховатости поверхности, а также от температур поверхности и теплоотдающей или тепловоспринимающей среды.
Для описания конвективной теплоотдачи используется формула:
qcт = a(Т —Тст ),
где qcт — плотность теплового потока на поверхности, вт/м2 ; a — коэффициент теплоотдачи, вт /(м2 ·°С); T и Тст — температуры среды (жидкости или газа) и поверхности соответственно. Величину T —Тст часто обозначают DТ и называется температурным напором . Коэффициент теплоотдачи a характеризует интенсивность процесса теплоотдачи; он возрастает при увеличении скорости движения среды и при переходе от ламинарного режима движения к турбулентному в связи с интенсификацией конвективного переноса. Он также всегда больше для тех сред, у которых выше коэффициент теплопроводности. Коэффициент теплоотдачи существенно повышается, если на поверхности происходит фазовый переход (например, испарение или конденсация), всегда сопровождающийся выделением (поглощением) скрытой теплоты. На значение коэффициент теплоотдачи сильное влияние оказывает массообмен на поверхности.
Основной и наиболее трудной проблемой в расчётах процессов конвективной теплоотдачи является нахождение коэффициента теплоотдачи a. Современные методы описания процесса К. т., основанные на теории пограничного слоя , позволяют получить теоретические (точные или приближённые) решения для некоторых достаточно простых ситуаций. В большинстве же встречающихся на практике случаев коэффициент теплоотдачи определяют экспериментальным путём. При этом как результаты теоретических решений, так и экспериментальные данные обрабатываются методами подобия теории и представляются обычно в следующем безразмерном виде: Nu = f (Re, Pr ) — для вынужденной конвекции и Nu = f (Gr, Pr ) — для свободной конвекции,
где Nu =
— Нуссельта число,— безразмерный коэффициент теплоотдачи (
L — характерный размер потока, l — коэффициент теплопроводности);
Re = — Рейнольдса число, характеризующее соотношение сил инерции и внутреннего трения в потоке (
u — характерная скорость движения среды, u — кинематический коэффициент вязкости); Pr
= — Прандтля число, определяющее соотношение интенсивностей термодинамических процессов (a — коэффициент температуропроводности); Gr =
Грассхофа число, характеризующее соотношение архимедовых сил, сил инерции и внутреннего трения в потоке (
g — ускорение свободного падения, b — термический коэффициент объёмного расширения).
