Для привода компрессоров в К. у. используют электрические двигатели, двигатели внутреннего сгорания (в том числе газотурбинные) и паровые турбины.
К. у. обслуживают доменные и сталелитейные цехи, машиностроительные заводы, строительные площадки, предприятия горнорудной, нефтеперерабатывающей и химической промышленности, газопроводы природного газа и др.
Лит. см. при ст. Компрессор .
Е. А. Квитковская.
Схема компрессорной установки: 1 — воздушный фильтр; 2 — всасывающий воздухопровод; 3 — напорный бак; 4 — трубопровод для воды; 5 — компрессор; 6 — влагомаслоотделитель; 7 — воздухопровод; 8 — воздухосборник; 9 — насос для подачи охлаждающей воды.
Компрессорные масла
Компре'ссорные масла', нефтяные масла, используемые для смазки компрессоров и воздуходувок; относятся к группе индустриальных масел .
Компрессорный двигатель
Компре'ссорный дви'гатель, двигатель внутреннего сгорания, как правило, дизельный, в котором топливо подаётся в цилиндр воздухом, сжатым до 6 Мн/м2 (60 кгс/см2 ). По конструкции К. д. подразделяются на крейцкопфные двигатели и тронковые двигатели , 2- и 4-тактные. У К. д. с прямоточной продувкой среднее индикаторное давление при бездымном сгорании достигает 0,8—0,9 Мн/м2 (8—9 кгс/см2 ). Мощность К. д. — около 2,2—3,7 Мвт (3000—5000 л. с. ), частота вращения — 180—500 об/мин. Вследствие значительной массы и габаритов, а также сложности регулировки давления воздуха при различной частоте вращения коленчатого вала К. д. в качестве транспортных (за исключением судовых) не применяются. См. также Дизель .
Компрометация
Компромета'ция (от франц. compromettre — портить репутацию, компрометировать), оглашение сведений, вызывающих недоверие к кому-либо, порочащих его, подрывающих его авторитет в коллективе, обществе.
Комптон Артур Холли
Ко'мптон (Compton) Артур Холли (10.9.1892, Вустер, Огайо, — 15.3.1962, Беркли), американский физик, член Национальной АН США. Окончил Принстонский университет (1914). В 1920—23 профессор университета Вашингтона в Сент-Луисе; 1923—45 профессор Чикагского университета; 1945—53 ректор университета Вашингтона, с 1954 почётный профессор. В 1920 в Кавендишской лаборатории (Кембридж) начал исследовать рассеяние и поглощение рентгеновских лучей. В 1922 открыл эффект изменения длины волны рентгеновских лучей, рассеиваемых электронами (см. Комптона эффект ), и дал его теорию на основе представления о свете как о потоке фотонов (Нобелевская премия, 1927). Обнаружил явление полного внутреннего отражения рентгеновских лучей от зеркальной поверхности стекол и металлов. Разработал метод вычисления распределения электронной плотности в кристаллах и отдельных атомах. В 30-е годы занимался исследованием космических лучей и обнаружил широтный эффект, свидетельствующий о корпускулярной природе первичных космических лучей. В 1941—45 принимал участие в создании атомной бомбы.
Соч.: A quantum theory of the scattering of X-rays by light elements. «Physical Review», 1923, v. 21, № 5, p. 483—502; The total reflexion of X-rays, «Philosophical Magazin», 1923, v. 45, № 270, p. 1121—31; Atomic quest; a personal narrative, L. — [a. o.], 1956; в рус. пер. — Рентгеновские лучи. Теория и эксперимент, М. — Л., 1941 (совм. с С. Алисоном).
Лит.: Allison S. К., Arthur Holly Compton, в кн.: Biographical memoirs, v. 38, N. Y. — L., 1965.
Комптон (город в США)
Ко'мптон (Compton), город на Западе США, в штате Калифорния; южный пригород Лос-Анджелеса. 78,6 тыс. жителей (1970). Машиностроение, резиновая, стекольная промышленность.
Комптона эффект
Ко'мптона эффе'кт, комптон-эффект, упругое рассеяние электромагнитного излучения на свободных электронах, сопровождающееся увеличением длины волны; наблюдается при рассеянии излучения малых длин волн — рентгеновского и гамма-излучения . В К. э. впервые во всей полноте проявились корпускулярные свойства излучения.
К. э. открыт в 1922 американским физиком А. Комптоном , обнаружившим, что рассеянные в парафине рентгеновские лучи имеют большую длину волны, чем падающие. Классическая теория не могла объяснить такого сдвига длины волны. Действительно, согласно классической электродинамике , под действием периодического электрического поля электромагнитной (световой) волны электрон должен колебаться с частотой, равной частоте поля, и, следовательно, излучать вторичные (рассеянные) волны той же частоты. Таким образом, при «классическом» рассеянии (теория которого была дана английским физиком Дж. Дж. Томсоном и которое поэтому называют «томсоновским») длина световой волны не меняется.
Первоначальная теория К. э. на основе квантовых представлений была дана А. Комптоном и независимо П. Дебаем . По квантовой теории световая волна представляет собой поток световых квантов — фотонов. Каждый фотон имеет определённую энергию Eg= hu = hcl l и импульс pg= (h/ l) n, где l — длина волны падающего света (u — его частота), с — скорость света, h — постоянная Планка, а n — единичный вектор в направлении распространения волны (индекс у означает фотон). К. э. в квантовой теории выглядит как упругое столкновение двух частиц — налетающего фотона и покоящегося электрона. В каждом таком акте столкновения соблюдаются законы сохранения энергии и импульса. Фотон, столкнувшись с электроном, передает ему часть своей энергии и импульса и изменяет направление движения (рассеивается); уменьшение энергии фотона и означает увеличение длины волны рассеянного света. Электрон, ранее покоившийся, получает от фотона энергию и импульс и приходит в движение — испытывает отдачу. Направление движения частиц после столкновения, а также их энергии определяются законами сохранения энергии и импульса (рис. 1 ).
Совместное решение уравнений, выражающих равенства суммарной энергии и суммарного импульса частиц до и после столкновения (в предположении, что электрон до столкновения покоился), даёт для сдвига длины световой волны Dl формулу Комптона:
Dl= l' — l= lо (1—cos J).
Здесь l' — длина волны рассеянного света, J — угол рассеяния фотона, а l= h/mc = 2,426·10-10см = 0,024 Е — так называемая комптоновская длина волны электрона (т — масса электрона). Из формулы Комптона следует, что сдвиг длины волны Dl не зависит от самой длины волны падающего света l. Он определяется лишь углом рассеяния фотона J и максимален при J = 180°, т. е. при рассеянии назад: Dl макс.=2 l .
Из тех же уравнений можно получить выражения для энергии Ee электрона отдачи («комптоновского» электрона) в зависимости от угла его вылета j. На графически представлена зависимость энергии рассеянного фотона
от угла рассеяния J
, а также связанная с нею зависимость
Ee от j. Из рисунка видно, что электроны отдачи всегда имеют составляющую скорости по направлению движения падающего фотона (т. е. j не превышает 90°).
Опыт подтвердил все теоретические предсказания. Таким образом, была экспериментально доказана правильность корпускулярных представлений о механизме К. э. и тем самым правильность исходных положений квантовой теории.
