Зависимость температуры и плотности воды и пара, находящихся в состоянии насыщения, от давления насыщенного пара

  Теплоту, затраченную на нагревание 1 кг воды от 0 °С до температуры насыщения, называют энтальпией воды, а теплоту, затраченную на превращение 1 кг воды с температурой насыщения в сухой насыщенный пар,— теплотой парообразования (испарения). При давлении, равном критическому (см. Критическое состояние ), теплота парообразования равна 0, а если проводить нагрев при более высоких давлениях, то при подводе теплоты происходит непрерывное изменение температуры, сопровождающееся непрерывным приращением объёма без разделения вещества на жидкую и газообразную фазу. Такой подогрев П. в. при давлениях выше критического [критические параметры воды: давление 22,1 Мн/м² (225,65 кгс/см² ), температура 374,15 °С, плотность 303 кг/м³ ] иногда осуществляется в паровых котлах. В паровых машинах и турбинах применяется, как правило, не насыщенный, а перегретый пар, так как кпд машин, работающих перегретым паром (иногда его называют острым паром), выше. В СССР и за рубежом в мощных паросиловых установках применяется П. в. с давлением 25 Мн/м² (255 кгс/см² ) и температурой 545 °С. Для целей нагревания (например, отопительных приборов) экономически оправдано использование насыщенного П. в., так как коэффициент теплоотдачи от конденсирующегося насыщенного П. в. значительно больше, чем от перегретого. Изучение свойств П. в. началось в 16—17 вв. В начале 17 в. в работах итальянского учёного Дж. делла Порта исследовался удельный объём П. в., тогда же французским учёным С. де Ко были рассмотрены вопросы конденсации пара. В конце 18 в. были исследованы отдельные свойства П. в.: зависимость температуры парообразования от давления (Д. Папен ), теплота парообразования (Дж. Блэк , Дж. Уатт ), удельный объём пара при давлении 0,1 Мн/м² (Дж. Уатт). Изучение свойств пара как рабочего тела паровых машин было начато в 40-х гг. 19 в. французским учёным А. В. Реньо . В 1904 немецкий учёный Р. Молье предложил i — s диаграмму состояния П. в. В России в 19 в. над изучением свойств П. в. работали учёные Л. Г. Богаевский, Б. Б. Голицын, А. И. Надеждин и др. В СССР И. И. Новиковым было выведено теоретическое уравнение состояния перегретого пара (реального газа). Широкие экспериментальные исследования термодинамических и физических свойств воды и П. в. проводили профессор М. П. Вукалович, профессор Н. Б. Варгафтик, академик В. А. Кириллин, профессор Д. Л. Тимрот и др. На основании исследований советских учёных в СССР составлены таблицы и диаграммы термодинамических свойств воды и П. в. при давлениях до 100 Мн/м² и температурах до 1000 °С. В 1963 в Нью-Йорке (США) на 4-й Международной конференции по свойствам водяного пара были приняты международные скелетные таблицы свойств П. в.

  Лит.: Вукалович М. П., Новиков И. И., Техническая термодинамика, 4 изд., М., 1968; Кириллин В. А., Сычев В. В., Шейндлин А. Е., Техническая термодинамика, М., 1968; Вукалович М. П., Таблицы термодинамических свойств воды и водяного пара, 7 изд., М.— Л., 1963; Вукалович М. П., Ривкин С. Л., Александров А. А., Таблицы теплофизических свойств воды и водяного пара, М., 1969.

Пар , название газообразного состояния веществ (см. Газы ) в условиях, когда газовая фаза может находиться в равновесии с жидкой (твёрдой) фазой того же вещества. Как правило, термин «пар» применяют в тех случаях, когда фазовое равновесие осуществляется при температурах Т и давлениях р , характерных для обычных природных условий (говорят, например, о П. спирта, бензола, иода, нафталина и т. д.). Как исключение, воду в газообразном состоянии при Т и р , превышающих критические значения, называют П., а CO₂ , даже ниже критической температуры (31,04°С), — газом. С точки зрения термодинамики фазовых превращений термины «пар» и «газ» эквивалентны.

  Различают следующие виды состояний П. химически чистых веществ: 1) насыщенный пар (П. при Т и р насыщения); 2) ненасыщенный пар, т. е. П. При Т > Т_насыщ для данного p и, следовательно, с плотностью меньшей, чем у насыщенного П. (в технике его называют перегретым П. или просто газом); 3) пересыщенный пар — П., имеющий давление большее, чем р_насыщ , при той же температуре (см. также Пар водяной ).

  А. Н. Гуреев.

Пар рожде'ние , см. Аннигиляция и рождение пар .

Па'ра... (от греч. pará — возле, мимо, вне),

  1) часть сложных слов, означающая нахождение рядом, а также отклонение, нарушение чего-либо (например, парабиоз ,парамагнетизм ).

  2) В химии — см. Мета-, орто-, пара- .

Пара' , река в Рязанской области РСФСР, верховья на границе с Тамбовской областью, правый приток р. Оки. Длина 192 км , площадь бассейна 3590 км² . Течёт на С. по Окско-Донской равнине. Питание преимущественно снеговое. Замерзает в ноябре, вскрывается в апреле. Сплавная.

Пара' (тур. рага, от перс. пара — кусок), 1) серебряная монета Турции, обращавшаяся с 1623; первоначально содержала 1,1 г серебра. С конца 17 в. основная денежная единица, равная ¹ /₄пиастра . К середине 19 в. содержание серебра снизилось до 0,09 г . С 1930 П. используется только как счётная единица, равная ¹ /₄₀ куруша. 2) Серебряная монета Крымского ханства (17 в.). 3) Медная монета, выпускавшаяся Россией для Молдавии и Валахии в 1771—74 (1 П.= 3 денгам, 2 П.= 3 коп.). 4) В Югославии П. равна ¹ /₁₀₀динара . Обращаются монеты достоинством в 50 П.

Па'ра сил , система двух сил P и P' , действующих на твёрдое тело, равных друг другу по абсолютной величине, параллельных и направленных в противоположные стороны (т. е. P' = —P ; см. рис. ). П. с. не имеет равнодействующей, т. е. её действие на тело не может быть механически эквивалентно действию какой-нибудь одной силы; соответственно П. с. нельзя уравновесить одной силой.

  Расстояние l между линиями действия сил пары называется плечом П. с. Действие, оказываемое П. с. на твёрдое тело, характеризуется её моментом, который изображается вектором М , равным по абсолютной величине Pl и направленным перпендикулярно к плоскости действия П. с. в ту сторону, откуда поворот, совершаемый П. с., виден происходящим против хода часовой стрелки (в правой системе координат). Основное свойство П. с.: действие, оказываемое ею на данное твёрдое тело, не изменяется, если П. с. переносить куда угодно в плоскости пары или в плоскости, ей параллельной, а также если изменить абсолютную величину сил пары и длину её плеча, сохраняя неизменным момент П. с. Таким образом, момент П. с. можно считать приложенным к любой точке тела. Две П. с. с одинаковыми моментами М , приложенные к одному и тому же твёрдому телу, механически эквивалентны одна другой. Любая система П. с., приложенных к данному твёрдому телу, механически эквивалентна одной П. с. с моментом, равным геометрической сумме векторов-моментов этих П. с. Если геометрическая сумма векторов-моментов некоторой системы П. с. равна нулю, то эта система П. с. является уравновешенной.