О. К. Ширяева. Курзал в Нальчике. 1964.

На Нальчикском заводе телемеханической аппаратуры.

Нальчик. Площадь 400-летия присоединения Кабарды к России.

С. А. Маслих, С. Е. Вахтангов. Дом советов в Нальчике. 1956.

Нальчик. Водная станция.

Нальчик. Монумент в честь 400-летия добровольного присоединения Кабарды к России. Бронза, гранит, песчаник. 1957. Скульпторы М. Ф. Листопад, С. О. Махтин, архитектор В. К. Олтаржевский.

И. В. и А. Г. Лысяковы. Библиотека им. Н. К. Крупской в Нальчике. 1959.

О. К. Ширяева. Пансионат № 3 курорта Долинск в Нальчике.

Нальчик. Краеведческий музей. 1964. Архитектор Л. М. Тимонина.

Улица Л. Толстого в Нальчике.

Нам Ка'о (Nam Cao; псевдоним; настоящее имя Чан Хыу Чи) (29.10.1916 — 30.11.1951), вьетнамский писатель (ДРВ). Член Партии трудящихся Вьетнама с 1948. Работал клерком, был учителем. Участвовал в Войне Сопротивления с 1946. В дореволюционном творчестве реалистически изображал трагедию «маленького человека», духовные искания интеллигента, живущего в тяжёлой атмосфере колониального Вьетнама: повесть «Ти Фео» (1941), сборники рассказов «Полночь» (1944), «Смех» (1946), роман «Изношенная жизнь» (1944, опубликован 1956). После Августовской революции 1945 во Вьетнаме в сборниках «Пограничные рассказы» (1950) и «Глаза» (опубликован 1954) в художественно-документальном жанре создал образы людей нового Вьетнама, отстаивающих свободу родины. Н. К. расстрелян франц. колонизаторами.

  Соч. в рус. пер.: Ожидание. [Повести и рассказы], М., 1963.

  Лит.: [Рец.], «Иностранная литература», 1966, № ,6.

Намагни'ченность, характеристика магнитного состояния макроскопического физического тела; в случае однородно намагниченного тела Н. определяется как магнитный моментJ единицы объёма тела: J = M/V , где М — магнитный момент тела, V — его объём. В случае неоднородно намагниченного тела Н. определяется для каждой точки тела (точнее, для каждого физически малого объёма dV ): J = dM/dV , где dM — магнитный момент объёма dV . Единица Н. в Международной системе единиц — ампер на метр (1 а/м — Н., при которой 1 м³ вещества обладает магнитным моментом 1 а ×м² ), в СГС системе единиц — эрг/ (гс ×см³ ); 1 эрг/ (гс ×см³ ) = 10³а/м .

  Н. тел зависит от внешнего магнитного поля и температуры (см. Парамагнетизм , Ферромагнетизм ). У ферромагнетиков зависимость J от напряжённости внешнего поля Н выражается кривой намагничивания (см. Намагничивания кривые , Гистерезис ). В изотропных веществах направление J совпадает с направлением Н , в анизотропных (см. Магнитная анизотропия ) направления J и Н в общем случае различны.

  Лит.: Вонсовский С. В., Магнетизм, М., 1971; Киренский Л. В. Магнетизм, 2 изд., М., 1967.

Намагни'ченность оста'точная, намагниченность J_r , которую имеет ферромагнитный материал при напряжённости внешнего поля, равной нулю. Н. о. зависит как от магнитных свойств материала, так и от его магнитной предыстории — характера предыдущих воздействий на него магнитного поля (см. Намагничивание , Гистерезис ). Величина Н. о. конкретных ферромагнитных образцов существенно зависит от их формы (сказывается действие размагничивающего фактора ). Наиболее устойчивой Н. о. обладают высококоэрцитивные ферромагнетики. При нагревании ферромагнетиков до температуры, превышающей Кюри точку , они теряют ферромагнитные свойства, а вместе с тем и Н. о. К уменьшению Н. о. приводят также механические сотрясения и вибрации. Н. о. имеет широкое практическое применение (см. Магнит постоянный , Палеомагнетизм ).

Намагни'чивание, процессы, протекающие в ферромагнетике при действии на него внешним магнитным полем и приводящие к возрастанию намагниченности ферромагнетика в направлении поля.

  В состоянии полного размагничивания ферромагнитный образец состоит из небольших областей (доменов , объёмом 10^-9 —10^-6см³ , иногда до 10^-3см³ ), каждая из которых намагничена до насыщения J_s , но при этом векторы самопроизвольной намагниченности доменов J_s располагаются так, что суммарный магнитный момент образца J = 0.

  Н. состоит в переориентации векторов намагниченности доменов в направлении приложенного поля; включает процессы смещения, вращения и парапроцесс.

  Процесс смещения в многодоменном ферромагнетике заключается в перемещении границ между доменами; объём доменов, векторы J_s которых составляют наименьший угол с направлением напряжённости магнитного поля Н , при этом увеличивается за счёт соседних доменов с энергетически менее выгодной ориентацией J_s относительно поля. При своём смещении границы доменов могут менять форму, размеры и собственную энергию. Эти факторы в одних случаях способствуют, в других препятствуют процессу смещения. Обычно задержка смещения (и Н.) происходит при встрече границы с какими-либо неоднородностями структуры ферромагнетика (атомами примесей, дислокациями, микротрещинами и др.). Для возобновления смещения необходимо вновь изменять Н (либо температуру или давление).

  Процесс вращения состоит в повороте векторов J_s в направлении поля Н . Причиной возможной задержки или ускорения процесса вращения является магнитная анизотропия ферромагнетика (первоначально векторы J_s доменов направлены вдоль осей лёгкого намагничивания, в общем случае не совпадающих с направлением Н ). При полном совпадении J_s с направлением Н достигается т. н. техническое магнитное насыщение, равное величине J_s ферромагнетика при данной температуре.

  Парапроцесс заключается в выстраивании вдоль поля элементарных магнитных моментов, которые из-за дезориентирующего действия теплового движения были отклонены от направления J_s в доменах. При этом величина намагниченности J ферромагнетика стремится к её значению при абсолютном нуле. Парапроцесс в большинстве случаев даёт очень малый прирост намагниченности, поэтому Н. ферромагнетиков определяется в основном процессами смещения и вращения.

  Если Н. ферромагнетика осуществлять при монотонном и медленном возрастании поля из состояния полного размагничивания (J = Н = 0), то полученную зависимость J (H ) называют кривой первого (первоначального) Н. (см. Намагничивания кривые ). Эту кривую обычно подразделяют на 5 участков (рис. 1 ). Участок I — область начального, или обратимого, намагничивания, где J = c_aH . В этой области протекают главным образом процессы упругого смещения границ доменов (при постоянной начальной магнитной восприимчивости c_a ). Область Рэлея (II) характеризуется квадратичной зависимостью J от Н (в этой области c линейно возрастает с Н ). В области Рэлея Н. осуществляется благодаря процессам смещения: обратимым, линейно зависящим от Н , и необратимым, квадратично зависящим от Н (см. Рэлея закон намагничивания ). Область наибольших проницаемостей (III) характеризуется быстрым ростом J , связанным с необратимым смещением междоменных границ. Н. на этом участке происходит скачками (см. Баркгаузена эффект ). В области приближения к насыщению (IV) основную роль играют процессы вращения. Участок V — область парапроцесса. Если после достижения состояния магнитного насыщения J_s (в поле H_s ) начать уменьшать Н , то будет уменьшаться и J , но по кривой, лежащей выше кривой первого намагничивания (явление магнитного гистерезиса ). Гистерезисные явления сказываются и при Н. — они затрудняют рост J с увеличением поля, при их устранении значение J уже в слабых полях приближается к J_s , отличаясь от неё на величину, обусловленную процессами вращения (рис. 2 ). Вклад процессов смещения и вращения в результирующую намагниченность ферромагнитного образца на различных участках кривой намагничивания зависит от его магнитной текстуры, наличия дефектов кристаллической решётки, формы образца и других факторов. Существенное влияние формы образца на ход кривой Н. (рис. 3 ) обусловлено действием размагничивающего фактора .