Лит.: Бобровницкий И., О происхождении и составе римско-католической литургии и отличии ее от православной, 4 изд., К., 1873: Иванов-Борецкий М. В., Очерк истории мессы, М., 1910; Wagner P., Geschichte der Messe, Lpz., 1913.

  Б. В. Левик.

«Мессадже'ро» («Il Messaggero» — «Вестник»), итальянская ежедневная газета. Основана в Риме в 1878. Принадлежит семье Перроне — итальянским промышленным магнатам, имеющим значительную часть акций в металлургическом и машиностроительном комплексе «Ансальдо» (1973). Часто отражает мнение кругов, близких к правительственным. Тираж (1972) около 350 тыс. экземпляров.

Месса'пы, Мессапии (лат. Messapii), древнее племя, жившее на Ю. Италии (в южной части современной области Апулия). Обнаруженные в 1-й половине 20 в. в Апулии сосуды местного производства со знаками критского линейного письма А подтверждают версию Геродота («История», VII, с. 170) и точку зрения В. И. Модестова («Введение в римскую историю», ч. 2, 1909, с. 101 и далее) о переселении М. с о. Крит в 10—9 вв. до н. э.

Мёссба'уэр (Mössbauer) Рудольф Людвиг (р. 31.1.1929, Мюнхен), немецкий физик (ФРГ). Окончил Высшее техническое училище в Мюнхене (1955). В 1955—57 докторант при институте Макса Планка в Гейдельберге, в 1957—59 сотрудник Высшего технического училища в Мюнхене. С 1960 в Калифорнийском технологическом институте (с 1961 профессор). С 1965 профессор Технической высшей школы в Мюнхене. Работы в области ядерной физики и физики твёрдого тела. В 1958 открыл явление резонансного поглощения g-квантов атомными ядрами твёрдого тела, не сопровождающееся изменением внутренней энергии тела (Мёссбауэра эффект ). Нобелевская премия (1961).

  Соч.: Kernresonanzfluoreszenz von Gammastrahiung in Ir¹⁹¹ , «Zeitschrift für Physik», 1958, Bd 151, Н. 2, S. 124—43; Kernresonanzabsorption von g-StrahIung in Ir¹⁹¹ , «Zeitschrift für Naturforschung», 1959, Bd 14 a, S. 211—16; в рус. пер. — Резонансное ядерное поглощение g-квантов в твердых телах без отдачи, «Успехи физических наук», 1960, т. 72, в. 4, с. 658—71.

Мёссба'уэра эффе'кт, резонансное поглощение g-квантов атомными ядрами, наблюдаемое, когда источник и поглотитель g-излучения — твёрдые тела, а энергия g-квантов невелика (~ 150 кэв ). Иногда М. э. называется резонансным поглощением без отдачи, или ядерным гамма-резонансом (ЯГР).

  При облучении вещества g-квантами наряду с обычными процессами взаимодействия (см. Гамма-излучение ) возможно резонансное поглощение g-квантов ядрами, при котором g-квант исчезает, а ядро возбуждается, т. е. переходит в состояние с большей внутренней энергией. Это явление аналогично резонансному поглощению световых квантов (фотонов ) атомами (см. Атом , Квантовая электроника ). Необходимое условие резонансного поглощения состоит в том, чтобы энергия, которую квант расходует на возбуждение ядра, равнялась бы в точности энергии квантового перехода , т. е. разности внутренних энергий ядра в возбуждённом и основном состояниях. На первый взгляд это условие автоматически удовлетворяется, когда излучающие и поглощающие ядра одинаковы (рис. 1 ). Однако g-квант с энергией E обладает импульсом p = E/с (где с — скорость света, см. Корпускулярно-волновой дуализм ), и по закону сохранения импульса при излучении или поглощении кванта ядром последнее испытывает отдачу. Излучающее ядро массы М, получив импульс приобретает кинетическую энергию DE = р² /2М   = E² /2Мс² . Т. о., часть энергии g-перехода трансформируется в кинетическую энергию ядра и энергия испущенного кванта меньше полной энергии g-перехода на величину DE . Такая же энергия DE передаётся свободному (покоящемуся) ядру и в процессе поглощения. Поэтому для достижения резонанса падающий на ядро g-квант должен иметь энергию на величину DE бо'льшую, чем энергия перехода. В результате линии испускания и поглощения оказываются смещенными друг относительно друга на величину 2DE = E² /Мс² (рис. 2 ).

  Величина DE составляет весьма небольшую долю от энергии перехода E , однако DE всегда значительно превосходит ширину линии излучения. Поэтому линии испускания и поглощения почти не перекрываются и вероятность резонансного поглощения g-квантов чрезвычайно мала. Например, для g-излучения 14,4 кэв (ядра ⁵⁷ Fe) DE » 2´10^-3эв , тогда как естественная ширина линии G » 4,6´10^-9эв (см. Ширина спектральных линий ).

  Обычно ядра входят в состав твёрдых тел или жидкостей, т. е. не являются свободными, однако в большинстве случаев потеря энергии DE из-за отдачи практически не отличается от рассмотренного выше случая свободных и неподвижных ядер. Кроме того, ширины линий g-излучения обычно существенно превосходят естественные ширины G вследствие доплеровского уширения, возникающего при тепловом движении атомов (см. Доплера эффект ). Однако при комнатной температуре перекрытие линий испускания и поглощения остаётся всё же незначительным. При наблюдении резонансного поглощения света атомами аналогичная трудность, как правило, не возникает: из-за малой энергии фотона энергия отдачи мала и смещения линий испускания и поглощения незначительны. Чтобы сделать резонансное поглощение g-квантов наблюдаемым, приходится искусственно увеличивать перекрытие линий испускания и поглощения. Для этого используют сдвиг линий за счёт эффекта Доплера, при встречном движении излучающего и поглощающего ядер. В осуществленных экспериментах необходимая скорость движения (сотни м/сек ) сообщалась одним из трёх способов: путём механического перемещения источника или поглотителя; за счёт отдачи, испытываемой ядром, если излучению g-кванта предшествует a- или b-распад; за счёт нагревания источника и поглотителя до высокой температуры.

  В 1958 Р. Мёссбауэр обнаружил, что для ядер, входящих в состав твёрдых тел, при малых энергиях g-переходов может происходить испускание и поглощение g-квантов без потери энергии на отдачу. В спектрах испускания и поглощения наблюдаются несмещенные линии с энергией, в точности равной энергии g-перехода, причём ширины этих линий равны (или весьма близки) естественной ширине G. В этом случае линии испускания и поглощения перекрываются, что позволяет наблюдать резонансное поглощение g-квантов.

  Это явление, получившее наименование М. э., обусловлено коллективным характером движения атомов в твёрдом теле. Благодаря сильному взаимодействию атомов в твёрдых телах энергия отдачи передаётся не отдельному ядру, а превращается в энергию колебаний кристаллической решётки , иными словами, отдача приводит к рождению фононов . Но если энергия отдачи (рассчитанная на одно ядро) меньше средней энергии фонона, характерной для данного кристалла, то отдача не каждый раз будет приводить к рождению фонона. В таких «бесфононных» случаях отдача не изменяет внутренней энергии кристалла. Кинетическая же энергия, которую приобретает кристалл в целом, воспринимая импульс отдачи g-кванта, пренебрежимо мала. Передача импульса в этом случае не будет сопровождаться передачей энергии, а поэтому положение линий испускания и поглощения будет точно соответствовать энергии E перехода.

  Вероятность такого процесса достигает нескольких десятков %, если энергия g-перехода достаточно мала; практически М. э. наблюдается только при DE » 150 кэв (с увеличением E вероятность рождения фононов при отдаче растет). Вероятность М. э. сильно зависит также от температуры. Часто для наблюдения М. э. необходимо охлаждать источник g-квантов и поглотитель до температуры жидкого азота или жидкого гелия, однако для g-переходов очень низких энергий (например, E = 14,4 кэв для g-перехода ядра ⁵⁷ Fe или 23,8 кэв для g-перехода ядра ¹¹⁹ Sn) М. э. можно наблюдать вплоть до температур, превышающих 1000 °С. При прочих равных условиях вероятность М. э. тем больше, чем сильнее взаимодействие атомов в твёрдом теле, т. е. чем больше энергия фононов. Поэтому вероятность М. э. тем выше, чем больше Дебая температура кристалла.