Вместе они образуют единую структуру, соединенную в одно целое прямыми и обратными течениями бочек, отбойными валами и другими структурами.

В нашем случае сливами будут считаться те точки ценового движения, в которых отсутствуют любые препятствия. Таким образом, сливы будут соответствовать точкам с нулевым параметром интерференции. Именно в эти моменты лучше всего и осуществлять входы на рынок.

Пологий слив в AWA представляет собой ситуацию, когда происходит устранение искажения, возникающее на заемной волне.

Если на рынке возникает заемная или возвратная волна (искажение), такое искажение либо должно со временем исчезнуть (самоустраниться, образовав пологий слив), либо компенсироваться антиискажением (то есть искажением с противоположным знаком).

В альтернативном волновом анализе пологий слив возникает, когда цена закрытия преодолевает экстремум заемной волны. Стоит отметить, что пологий слив считается достаточно сильным сигналом (образующим ОБК – основу базовой конструкции), который часто возникает одновременно или сразу после области ценовой турбулентности (бочек), отменяя тем самым их действие.

При этом необходимо добавить, что чем ближе по времени расположен пологий слив к точке, в которой возникла заемная волна, тем сильнее сигнал.

Чем позже формируется пологий слив по отношению к моменту формирования заемной волны, тем более слабым становится сигнал.

Для того чтобы понять, как рассчитываются параметры интерференции в AWA, необходимо запомнить, в каких точках волнового пакета образуются полуциклы, циклы и дробные циклы.

Согласно представленному изображению, циклы формируются в центре волнового пакета, что соответствует максимуму интерференции, а значит, они представляют собой пучность стоячей волны.

Полуциклы возникают в точках, которые соответствуют максимумам интерференции, но которые при этом расположены по краям волнового пакета.

Другими словами, полуциклы совпадают с точками начала и завершения волновых пакетов и также соответствуют пучностям стоячей волны.

Ну и наконец, дробные циклы в таком случае будут соответствовать точкам минимумов интерференции и формироваться в узлах стоячей волны.

Однако, несмотря на то что все эти комбинации являются своеобразными аналогами друг друга, все же они характеризуются различными коэффициентами амплитуды, так как возникают в разных точках волнового пакета.

При этом чем большим получается значение параметра интерференции, тем значительнее по величине (плотности), т. е. амплитуде и длительности, возникает препятствие, которое ценовому потоку необходимо преодолеть, чтобы двигаться далее.

Поэтому при расчете параметров интерференции в каждом конкретном случае необходимо учитывать коэффициент амплитудной поправки, то есть добавлять поправку на дугу (см. рисунок).

• Для циклов таким поправочным коэффициентом является значение 1, что на самом деле означает, что поправка в данном случае не требуется.

• Для дробных циклов таким поправочным коэффициентом является параметр 2/3.

• Для полуциклов такой поправкой является параметр 1/2.

Теперь давайте рассмотрим на реальных примерах, как правильно рассчитываются параметры интерференции для различных видов препятствий начиная от валов и камней и заканчивая бочками, порогами, перекатами и водопадами.

Итак, на примере представленной таблицы учета циклов с 18 июля 2022 года по 5 октября 2022-го система зарегистрировала следующие волновые препятствия:

• циклы (R1) – 5 событий;

• дробные циклы (R) – 7 событий;

• полуциклы (M4/W4) – 0 событий;

• смешанные циклы (M4/W4 + R1) – 2 события.

Давайте рассмотрим их по-отдельности. Для начала посчитаем параметры интерференции для базовых циклов R1.

Первое событие: 29 июля.

1 цикл R1 из 3 волновых пакетов (вал 1/3). Параметр интерференции 1/3 = 0,33.

Второе событие: 16 августа.

–1 цикл R1 из –2 волновых пакетов (вал –1/2). Параметр интерференции –1/2 = –0,50.

Третье событие: 8 сентября.

–9 циклов R1 из –13 волновых пакетов (вал –9/13). Параметр интерференции –9/13 = –0,69.

Теперь посчитаем параметры интерференции для некоторых дробных циклов R.

Первое событие: 18 августа.

1 дробный цикл –R из –2 волновых пакетов (поверхностная бочка –R/2).

Параметр интерференции для такого случая считается следующим образом.

1. Для начала мы должны посчитать позиционную интерференцию. Для этого мы, имеющийся у нас дробный цикл –R приравниваем к целочисленному циклу –R1 и считаем позиционную интерференцию как отношение общего количества дробных циклов к совокупному числу волновых пакетов. Получаем позиционную интерференцию –1/2.

2. Однако на самом деле дробный цикл (–R) по факту не является целочисленным циклом –R1, поэтому необходимо ввести поправку ну амплитуду (дугу). Для этого мы используем поправочный коэффициент 2/3, умножаем его на позиционную интерференцию. Таким образом получаем поправочный коэффициент: 2/3 * (–1/2) = –1/3 = –0,33.

Третье событие: 7 сентября.

1 дробный цикл –R из –3 волновых пакетов (поверхностная бочка –R/3).

Параметр интерференций для такого случая считается следующим образом.

1. Для начала мы должны посчитать позиционную интерференцию. Для этого мы имеющийся у нас дробный цикл –R приравниваем к целочисленному циклу –R1 и считаем позиционную интерференцию как отношение общего количества дробных циклов к совокупному числу волновых пакетов. Получаем позиционную интерференцию –1/3.

2. Однако на самом деле дробный цикл (–R) по факту не является целочисленным циклом –R1, поэтому необходимо ввести поправку ну амплитуду (дугу). Для этого мы используем поправочный коэффициент 2/3, умножаем его на позиционную интерференцию –1/3. Таким образом получаем параметр интерференции: 2/3 * (–1/3) = –2/9 = –0,22.

Седьмое событие: 5 октября

1 дробный цикл R из 1 волнового пакета (бочка R). Параметр интерференций: 1 * 2/3 = 2/3 = 0,67.

Таким образом, как видите, жесткая бочка – это именно глубокая бочка, то есть тот дробный цикл R, который состоит из одного волнового пакета. У такой бочки параметр интерференции 0,67. Все остальные бочки можно считать поверхностными, так как они имеют очень низкие значения параметра интерференции.