В СССР и за рубежом благодаря Ф. вовлекаются в промышленное производство месторождения тонковкрапленных руд и обеспечивается комплексное использование полезных ископаемых. Фабрики выпускают до пяти видов концентратов . В ряде случаев хвосты Ф. не являются отходами, а используются в качестве стройматериалов, удобрений для сельского хозяйства и в др. целях. Ф. является ведущим процессом при обогащении руд цветных металлов. Внедряется использование оборотной воды, что снижает загрязнение водоёмов.

  В развитии теории Ф. сыграли важную роль работы рус. физикохимиков – И. С. Громека , впервые сформулировавшего в конце 19 в. основные положения процесса смачивания, и Л. Г. Гурвича , разработавшего в начале 20 в. положения о гидрофобности и гидрофильности. Существенное влияние на развитие современной теории Ф. оказали труды А. Годена, А. Таггарта (США), И. Уорка (Австралия), сов. учёных П. А. Ребиндера , А. Н. Фрумкина , И. Н. Плаксина , Б. В. Дерягина и др.

  Лит.: Мещеряков Н. Ф., Флотационные машины, М., 1972; Глембоцкий В. А., Классен В. И., Флотация, М., 1973; Справочник по обогащению руд, М., 1974.

  В. И. Классен, Л. А. Барский.

Флотилия

Флоти'лия (франц. flottille, итал. flottiglia), 1) оперативное объединение (морская, речная, озёрная Ф.) в ВМФ некоторых государств, предназначенное для выполнения задач в определенном районе моря, на реке или озере. Состоит из соединений кораблей и авиации, частей морской пехоты, а также служб, обеспечивающих её боевую и повседневную деятельность. Свои задачи Ф. выполняет самостоятельно или во взаимодействии с соединениями и частями др. видов вооруженных сил (родов войск). О Ф. в СССР см. Волжская военная флотилия , Каспийская военная флотилия , Ладожская военная флотилия и др.

  2) Тактическое соединение в ВМФ некоторых иностранных государств (США, Великобритания, Франция и др.), состоящее из двух или более эскадр (или дивизионов) подводных лодок, эскадренных миноносцев, ракетных или торпедных катеров, тральщиков, а также др. кораблей и судов.

  3) Оперативное объединение атомных ракетных подводных лодок стратегического назначения в некоторых государствах (ВМС Франции и др.). 4) Соединение промысловых, экспедиционных или спортивных судов (например, китобойная антарктическая флотилия «Слава»).

Флотов Фридрих

Фло'тов (Flotow) Фридрих (26.4.1812, Тёйтендорф, – 24.1.1883, Дармщтадт), немецкий композитор. Музыкальное образование получил в Париже у И. Пиксиса (фортепиано) и А. Рейха (композиция). Создавал главным образом оперы для парижской сцены, а также для Вены. Музыка его мелодична и легка для восприятия, несколько поверхностна. Одна из первых его опер «Петр и Катерина» (Шверин, 1835) написана на сюжет из рус. истории. Известность принесла ему опера «Кораблекрушение Медузы» (Париж, 1839; 2-я редакция под названием «Матросы», 1845). Среди лучших его произведений: «Алессандро Страделла» (Гамбург, 1844) и «Марта, или Ричмондский рынок» (Вена, 1847). В 1855–63 был придворным интендантом в Шверине, с 1868 жил близ Вены, с 1880 – близ Дармштадта.

  Лит.: Серов А. Н., «Марта». Опера в четырех действиях, соч. Флотова, в его кн.: Избр. статьи, т. 2, М., 1957.

Флоэма

Флоэ'ма (от греч. phloiós – кора, лыко), ткань высших растений, служащая для проведения органических веществ к различным органам. Вместе с ксилемой составляет т. н. проводящие пучки. У архегониальных растений проводящие элементы Ф. представлены ситовидными клетками, у покрытосеменных – ситовидными трубками с сопровождающими клетками-спутницами. В Ф. имеются также паренхимные клетки, а у многих растений – и механическиек элементы. Подробнее см. Луб .

Флуд Генри

Флуд (Flood) Генри (1732–1791), ирландский политический деятель. См. Флад Г.

Флуер

Флу'ер , народный духовой музыкальный инструмент; род деревянной продольной открытой флейты с клювообразным мундштуком. Распространён в Молдавии и балканских странах. Длина 250–350 мм. Имеет 6 игровых отверстий (расположены 2 группами по 3). Звук сильный, яркий. Звукоряд диатонический, диапазон – септима (передуванием расширяется до 3 октав).

Флуктуации

Флуктуа'ции (от лат. fluctuatio – колебание), случайные отклонения наблюдаемых физических величин от их средних значений. Ф. происходят у любых величин, зависящих от случайных факторов и описываемых методами статистики (см. Случайный процесс ). Количественная характеристика Ф. основана на методах математической статистики и вероятностей теории . Простейшей мерой Ф. величины х служит её дисперсия s²_x , т. е. средний квадрат отклонения х от её среднего значения

, s²_x = , где черта сверху означает статистическое усреднение. Эквивалентной мерой Ф. является квадратичное отклонение Ox, равное корню квадратному из дисперсии, или его относительная величина d_x = s_х /х.

  В статистической физике наблюдаемые значения физических величин очень близки к их средним статистическим значениям, т. е. Ф., вызванные случайным тепловым движением частиц (например, Ф. средней энергии, плотности, давления), очень малы. Однако они имеют принципиальное значение, ограничивая пределы применимости термодинамических понятий лишь большими (содержащими очень много частиц) системами, для которых Ф. значительно меньше самих флуктуирующих величин. Существование Ф. уточняет смысл второго начала термодинамики : утверждение о невозможности вечного двигателя 2-го рода остаётся справедливым, но оказываются возможными Ф. системы из равновесного состояния в неравновесные, обладающие меньшей энтропией ; однако на основе таких Ф. нельзя построить вечный двигатель 2-го рода. Для средних величин остаётся справедливым закон возрастания энтропии в изолированной системе.

  Основы теории Ф. были заложены в работах Дж. Гиббса , А. Эйнштейна , М. Смолуховского .

  С помощью Гиббса распределений можно вычислить Ф. в состоянии статистического равновесия для систем, находящихся в различных физических условиях; при этом Ф. выражаются через равновесные термодинамические параметры и производные потенциалов термодинамических . Например, для систем с постоянным объёмом V и постоянным числом частиц N, находящихся в контакте с термостатом (с температурой Т ), каноническое распределение Гиббса даёт для Ф. энергии (Е ):

 = (kT )²C_V , где k – Больцмана постоянная , C_V – теплоёмкость при постоянном объёме. Такое же выражение для Ф. справедливо и в случае квантовой статистики, различаются лишь явные выражения для C_V . Для систем с постоянным объёмом в контакте с термостатом и резервуаром частиц большое каноническое распределение Гиббса даёт для Ф. числа частиц: , где m – химический потенциал . В приведённых примерах флуктуируют пропорциональные объёму (т. н. экстенсивные) величины. Их относительные квадратичные Ф.  пропорциональны величине 1/N (нормальные Ф.) и, следовательно, очень малы. В точках фазовых переходов Ф. сильно возрастают, и их относительное убывание с N может быть более медленным.