При цьому частотний здвиг пром╕ж f1 ╕ f2 склада╓ в╕дпов╕дно: 125;250;500

╕ 1000 Гц.

Прост╕ший спос╕б формування ЧМн заключа╓ться у комутац╕╖ телеграфним ключем окремих генератор╕в (рис. 15).

Рис. 15

Однак при такому способ╕ формування ма╓ м╕сце розрив фаз ВЧ коливань, що веде до розширення спектру.

Звичайно у ПРД з д╕апазонно-кварцивою стаб╕л╕зац╕╓ю частоти використову╓ться схема частотно╖ ман╕пуляц╕╖, показано╖ на сисунц╕ 16.

Рис. 16 Перевагою тако╖ схеми явля╓ться в╕дсутн╕сть розриву фази, а також

д╕апазонн╕сть (за рахунок зм╕ни частоти Г2). За рахунок того, що опорний генератор Г1 "Кварцова", то його в╕дносна нестаб╕льн╕сть порядку 10−6 . У в╕дпов╕дност╕ з моделюючим сигналом Θ(t) з допомогою реактивного елементу зм╕нюються частоти у Г2. За для припинення виникаючо╖ паразитно╖ ампл╕тудно╖ модуляц╕╖ у схем╕ можливе використання ампл╕тудного обмеження. Анал╕тичний вираз для ЧМн ма╓ вигляд:

ξЧМн (t) = Θξ1 (t)+ (1 − Θ)ξ2 (t), (10)

де ξ1 (t ) = Acos(ω1t + ϕ1 ); ξ2 (t ) = Acos(ω2t + ϕ2 ). Θ = 1.0.. P0 = A2 4 . PБОК = A2 4 .

PЧТ = А2

2 . ξЧТ2 = 1 2 .

Ширина спектру (для ЧМ без розриву фази):

∆f = ∆f g + 3 T ,

де ∆f g - дев╕ац╕я частоти.

2.3. Фазова ман╕пуляц╕я

У в╕дпов╕дност╕ з телеграфним сигналом при ФМн в╕дбува╓ться скачкопод╕бне зм╕на фази (рис. 14д). Волод╕╓ високою завадост╕йк╕стю, але потребу╓ синхрон╕зац╕╖ частот ╕ фаз незалежних джерел ВЧ коливань у ПРД ╕ ПРМ, що достатньо складно реал╕зувати.

Анал╕тичний вираз для ФМн:

ξФМн (t ) = Θξ1 (t)+ (1 − Θ)ξ (t), (11)

де ξ1 (t ) = Acosω0t ; ξ2 (t) = Acos(ω0t + Π) = − Acosω0t .

Ширина спектру ФМн: ∆fФМн = 3 Т .

PФМн = А2

2 ; Р0 = 0 ; γ 2 = 1.

2.4. В╕дносна фазова ман╕пуляц╕я Ст╕йку роботу при фаз. телегр. забезпечу╓ ОФМн. Запропонован╕

Петровичем у 1954 г. При ОФМн в╕дл╕к фази кожно╖ посл╕дуючо╖ ╕мпульсно╖ посилки в╕дбува╓ться в╕дносно фази предшествующо╖ посилки (рис. 17).

Рис. 17 Щоб розр╕знити "одиничн╕" ╕ "нульов╕" посилки, то при передач╕ кожно╖

одинично╖ посилки фаза сигналу зм╕ню╓ться на 180 наприклад , в╕дносно посилки яка була перед ц╕╓ю, а при передач╕ нульово╖ посилки фаза сигналу не зм╕ню╓ться.

Для зд╕йснення ОФМн потребу╓ться мати тактов╕ ╕мпульси, частота яких синхрон╕зована з швидк╕стю передач╕ телеграфних сигнал╕в. У зв"язку з цим ОФМн можливо застосовувати коли ма╓ться синхрон╕зац╕я к╕нцевих прилад╕в.

3. Завадост╕йк╕сть систем рад╕озв"язку з р╕зними видами модуляц╕╖ Завадост╕йк╕сть систем рад╕озв"язку з р╕зними видами модуляц╕╖

прийнятно оц╕нювати узагальненим виграшем q, який залежить в╕д сп╕вв╕дношень С/Ш ╕ смуг модулюющего ╕ модулю╓мого сигнал╕в на виход╕ приймача:

q = P P ⋅ 1 , (12)

C вих C вх

PШ PШ

n

де n = ∆fC Pλ ; ∆fλ - ширина спектру сигналу для в╕дпов╕дного виду модуляц╕╖, а Fλ - верхня частота спектру модулюючого сигналу.

Для пор╕вняльно╖ оц╕нки завадост╕йкост╕ будемо вважати, що потужност╕ ПРД для АМ, ОМ, ЧМ одинаков╕, значить, максимальне значення ампл╕туди сигнал╕в на вход╕ приймач╕в дор╕внюються. Зокрема , середн╕ спектральн╕ щ╕льност╕ завад на вход╕ приймач╕в однаков╕. Також будемо вважати, що смуги пропускання ВЧ тракт╕в приймач╕в в╕дпов╕дають ширин╕ спектр╕в сприйманих

сигнал╕в. Для АМ, ОМ ╕ ЧМ зв"язок ∆fC ╕ Fλ використовуються так╕

сп╕вв╕дношення: = 2Fλ (1 + mЧМ ),

∆fC _ AM = 2Fλ ; ∆fC _ OM = Fλ ; ∆fC _ ЧМ (13)

в╕дпов╕дно.

Як показу╓ анал╕з, прифлюктуац╕╖них завад, узагальнений виграш для АМ,ОМ ╕ ЧМ дор╕вню╓:

qАМ = 1 , qOM = 1, qЧМ = 3mЧМ , (14)

1 + Π 2

Π 2

в╕дпов╕дно. У сп╕вв╕дношеннях (14): Π 2 - п╕к фактор, mЧМ - ╕ндекс частотно╖

модуляц╕╖ ╕ для qАМ - покладено значення mАМ = 1 .

Приклад: При Π 2 = 9 ╕ mЧМ = 3 ма╓мо: qAM = 0.1; qOM = 1; qЧМ = 1 . Але спектр

ЧМ сигналу у 8-╕м раз ширший спектра ОМ сигналу.

Користуючись сп╕вв╕дношенням (12) можливо побудувати граф╕чн╕ залежност╕ завадост╕йкост╕ систем рад╕озв "язку з р╕зними видами модуляц╕╖ в╕д сп╕вв╕дношення С/Ш на виход╕ приймач╕в (рис. 18).