Если увеличивать количество поведения (энергию) вновь рожденных или имеющихся в наличии ансамблей, то их интенсиалы будут расти. Согласно седьмому началу, этот процесс можно осуществить путем заряжания тела простыми веществами, причем данный интенсиал можно повысить либо методом подвода сопряженного с ним вещества (закон заряжания), либо методом подвода одного только вермического вещества (закон экранирования). В связи с этим возникает вопрос: до каких пределов можно повышать любой данный интенсиал и может ли при этом быть достигнуто бесконечно большое его значение?
Из главных законов ОТ следует, что получить бесконечно большое значение какого-либо интенсиала в принципе невозможно. При подводе к системе любого вещества одновременно будут увлекаться также и все остальные, присущие подводимому ансамблю, в том числе хрональное, метрическое и т.д. В результате потеряется смысл понятия самой системы: тело вначале конечных размеров (или массы) будет потом иметь бесконечно большие размеры, что нереально.
Из всего сказанного вытекают четкие границы, в пределах которых могут изменяться значения любого интенсиала. Эти границы определяются следующими неравенствами:
0 ? Р < + ? ; 0 ? Р > -? (306)
Первое неравенство относится к обычным условиям, второе добавляется к нему в том случае, когда существуют два одноименных вещества: положительное и отрицательное. Знаки равенства соответствуют парену.
Найденные возможные границы изменения интенсиала справедливы для любой степени свободы системы: хрональной, метрической, кинетической, ротационной и т.д. Особый интерес представляет кинетическая, у которой интенсиалом служит квадрат скорости ?. В частном случае кинетиала из неравенства (306) имеем
0 ? ? < ? (307)
Скорость реального объекта в принципе имеет только два ограничения: нуль и бесконечность. Этот вывод столь же достоверен и выполняется с такой же необходимостью, с какой соблюдаются законы сохранения, состояния, переноса и т.д. [ТРП, стр.315-318].
5. Абсолютная система отсчета.
Парен обладает нулевыми значениями экстенсоров, энергии и интенсиалов, следовательно, он представляет собой абсолютную систему отсчета для всех перечисленных характеристик.
Этот вывод справедлив для любого простого явления: хронального, метрического, ротационного, вибрационного, вермического, электрического, магнитного и т.д. Условно простые явления не могут служить исключениями из этого общего правила.
Таким образом, ни один экстенсор и интенсиал не должен рассматриваться как величина относительная. Все они, включая время, пространство, массу, скорость и т.д., строго абсолютны и должны отсчитываться каждый от абсолютного нуля. Абсолютность указанных мер есть непосредственное следствие абсолютности вещества и его поведения, это хорошо согласуется с парадигмой ОТ. Тем самым однозначно, просто и естественно разрешается многовековой спор о возможности существования абсолютной системы координат, такой системой служит парен.
Но парен - это единственная не поддающаяся наблюдениям и измерениям среда, то есть вещь в себе. В связи с этим напрашивается вполне законный вопрос, какая может быть польза от такой системы, если ею нельзя воспользоваться на практике. Однако более внимательное рассмотрение показывает, что парен все-таки способен дать нам в руки желанную абсолютную систему координат. В частности, абсолютные значения одних интенсиалов, например скорости, по значениям других вполне можно определять с помощью уравнения состояния третьего начала ОТ. Абсолютную скорость данной точки тела можно найти и с помощью приборов типа БМ-35, описанных в параграфе 6 гл. XXII. Абсолютную систему координат предоставляет в наше распоряжение также седьмое начало ОТ, об этом говорится в следующем параграфе [ТРП, стр.318-319].
6. Среда нулевого сопротивления.
В параграфе 3 гл. VII показано, что интенсиал есть специфическая мера интенсивности силового взаимодействия веществ, причем он пропорционален силе (см. уравнения (94) и (95)). Следовательно, снижение интенсиалов системы должно сопровождаться уменьшением силовых взаимодействий в ее объеме и уменьшением ее сопротивления по отношению к переносимому веществу. В терминах пятого начала ОТ, определяемого обобщенным законом переноса (100), этот факт можно интерпретировать как снижение обобщенных сопротивлений АР и повышение обобщенных проводимостей КР, ибо они связаны между собой обратной зависимостью (106). Точно таким же образом должны изменяться и все частные сопротивления и проводимости, упомянутые в гл. XI. В терминах закона вязкостного трения Ньютона этот факт должен означать снижение коэффициента вязкости.
Эффект резкого снижения сопротивления системы при стремлении к нулю одного или нескольких интенсиалов назовем суперпроводимостью [21, с.146]. Очевидно, что этот эффект должен иметь место по отношению к любому истинно простому веществу - хрональному, метрическому, ротационному, вибрационному, вермическому, электрическому, магнитному и т.д. и должен особенно сильно проявляться при одновременном стремлении к нулю всех интенсиалов, характерных для системы. Что касается условно простых веществ, то у них суперпроводимость может проявляться с известной спецификой либо отсутствовать вовсе - все зависит от того, насколько условное вещество отличается от истинного и является ли оно веществом вообще.
Характерным примером может служить система, у которой к абсолютному нулю приближается ее температура, - это наиболее изученный ныне случай. У такой системы наблюдаются различные частные эффекты суперпроводимости, причем уровень их проявления оказывается неодинаковым для разных степеней свободы. Применительно к электрической степени свободы суперпроводимость, названная сверхпроводимостью, была открыта в 1911 г. в опытах со ртутью нидерландским физиком Камерлинг-Оннесом, который в начале нашего столетия впервые получил температуры, близкие к абсолютному нулю. Камерлинг-Оннес установил, что сверхпроводимость возникает при температурах ниже определенного предела, именуемого критической температурой Тк . У метрического явления суперпроводимость, названная сверхтекучестью, была открыта П.Л. Капицей в 1938 г. в опытах с жидким гелием. Известна также супертеплопроводность; например, в некоторых сверхпроводящих металлах с уменьшением температуры отмечается сильное возрастание коэффициента теплопроводности; в других металлах, наоборот, коэффициент теплопроводности падает; очень резкое увеличение теплопроводности наблюдается в жидком гелии-II по сравнению с гелием-I - во много миллионов раз. Явление магнетизма дает эффект супермагнитопроводности, в котором роль критической температуры играет так называемая точка Кюри [22, с.93]. Хрональное, ротационное, вибрационное и другие простые явления тоже должны давать соответствующие эффекты суперпроводимости, но пока эти эффекты не изучены.
Имеющиеся в настоящее время опытные данные говорят о том, что вязкость резко уменьшается только при очень низких температурах. Что касается суперэлектропроводности то ее уже удалось довести до комнатных температур. Но в эффекте супермагнитопроводности сопротивление ничтожно мало даже при таких высоких температурах, как 1043 К (точка Кюри для железа). В случае вермопроводности картина получается более сложной, неоднозначной. Все это является следствием конкретных свойств скелетной структуры рассматриваемых реальных систем.
При обсуждении всех этих эффектов необходимо помнить, что перенос различных веществ происходит в системе, которая сама по себе обладает не равной нулю активностью. Это значит, что в условиях суперпроводимости сопротивление системы в принципе никогда не может обратиться в нуль [18, с.157; 20, с.239; 21, с.148]. Это прямо противоположно существующим ныне представлениям, согласно которым при сверхпроводимости и сверхтекучести электросопротивление и вязкость считаются равными нулю. Опыт подтверждает вывод ОТ. Например, в условиях сверхпроводимости некоторое снижение силы тока было отмечено через 8 лет, а в условиях сверхтекучести скорость жидкого гелия несколько упала уже через 3 ч.
